Quark!

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 8:19 pm**

Ahah, porreiro!

Obrigado, Henrique :wink:

Então, por agora, temos

$a=2g \sin{\theta}$

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 8:22 pm**

hexphreak Escreveu:Não tens, o Ricardo esqueceu-se do quadrado $I = \dfrac{1}{2}ML^2$

Não, o henrique esqueceu-se de um 1

(julgo eu)

$I = \dfrac{1}{12}ML^2$

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 8:24 pm**

Que chatice! Assim dá $12g \sin{\theta}$ ...

Isso é, no mínimo, muito! :lol:

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 8:53 pm**

Viva!

Neste caso o momento de inércia terá que ser $\frac{1}{3}ml^2$ porque o eixo de rotação é um extremo da barra.

Depois o peso actua no centro de massa, como tal $\tau = \frac{l}{2} mg \sin \theta$

Daí vem que $\alpha = \frac{3g}{2l} \sin \theta$

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 9:27 pm**

miranda_henrique Escreveu:Viva!

Neste caso o momento de inércia terá que ser $\frac{1}{3}ml^2$ porque o eixo de rotação é um extremo da barra.

Depois o peso actua no centro de massa, como tal $\tau = \frac{l}{2} mg \sin \theta$

Daí vem que $\alpha = \frac{3g}{2l} \sin \theta$

Sim, esta é a expressão certa! :hands:

Por isso a aceleração (tangencial) máxima do extremo livre da barra é ... fico à espera da resposta.

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 9:34 pm**

jap Escreveu:
miranda_henrique Escreveu:Viva!

Neste caso o momento de inércia terá que ser $\frac{1}{3}ml^2$ porque o eixo de rotação é um extremo da barra.

Depois o peso actua no centro de massa, como tal $\tau = \frac{l}{2} mg \sin \theta$

Daí vem que $\alpha = \frac{3g}{2l} \sin \theta$

Sim, esta é a expressão certa! Por isso a aceleração (tangencial) máxima do extremo livre da barra é ... fico à espera da resposta.

Agora é so multiplicar a acelaração angular pelo raio da barra, ou seja $a = \frac{3g}{2} \sin \theta$

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 9:39 pm**

Trocado para miúdos do 11º ano ditos normais, isto é, que não sabem mais física do que a que aprendem na escola

, o que é que se passa na régua para ela cair mais rapidamente que g?

PS: Sem ofender ninguém com a expressão "ditos normais", não estou a chamar anormal a ninguém, até admiro a curiosidade. Mas de facto dá para os leigos como eu se sentirem um bocado...bem, burros. :roll:

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 9:40 pm**

Isso mesmo, e portanto quando a barra parte da horizontal (como no vídeo), $\theta = \pi/2$ e, portanto

$a = \frac{3}{2}g$

Se a barra não for largada na horizontal, haverá um ângulo $\theta$ crítico a partir do qual a aceleração da extremidade da barra será superior a

!

E para os MMs que não se encontram bem no extremo da barra, mas mais para o meio?

Eu irei falar sobre este problema na próxima sessão quarkiana para vos mostrar que, se analisado em pormenor, este problema afinal não é trivia mas antes bastante tricky! :shock:

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 9:53 pm**

Ângela Guerra Escreveu:Trocado para miúdos do 11º ano ditos normais, isto é, que não sabem mais física do que a que aprendem na escola , o que é que se passa na régua para ela cair mais rapidamente que g?

PS: Sem ofender ninguém com a expressão "ditos normais", não estou a chamar anormal a ninguém, até admiro a curiosidade. Mas de facto dá para os leigos como eu se sentirem um bocado...bem, burros.

Na realidade, Ângela, não há nenhuma razão para a extremidade da barra cair com aceleração g - e de facto não é o que se passa! :lol:

Se a régua estiver em queda livre, o seu CM cai, sem dúvida, com aceleração g. Mas nem a régua está em queda livre (está a rodar em torno de um ponto), e por outro lado a extremidade da barra ou os outros pontos onde se colocam os MMs não são o CM da barra!

Para conhecermos o movimento do CM da barra basta aplicar a lei fundamental da dinâmica

$\vec R = M \vec a$

onde $\vec R$ é a resultante das forças que actuam sobre a barra e $\vec a$ a aceleração do CM.

Mas para determinarmos o movimento de rotação da barra, como corpo rígido (que é) temos de aplicar uma outra lei, que é o equivalente à lei fundamental da dinâmica, mas para a rotação:

$\vec M = I \vec \alpha$

é uma grandeza que mede a inércia de rotação da barra (semelhante à massa, para a translação).

As grandezas $\vec M$ e $\vec \alpha$ são, respectivamente, o momento das forças e a aceleração angular.

Este assunto (dinâmica de rotação) não é ensinado no secundário, nem no 12º ano, daí que seja um pouco difícil de entender por ti. Mas nós abordamos estes assuntos nas sessões quarkianas...

Enviado: **Terça Maio 20, 2008 10:10 pm**

Obrigado pela explicação professor.
Sinto-me como a Ângela (vamos dizer deslocado :roll:

). O facto é que este fórum não é de facto o mais apropriado para uma participação activa e de qualidade para alunos com os conhecimentos do 11º ano, apesar de me suscitar uma grande curiosidade...
Continuação!

Enviado: **Quarta Maio 21, 2008 2:54 pm**

Cirdaro Larama Escreveu:Obrigado pela explicação professor.
Sinto-me como a Ângela (vamos dizer deslocado ). O facto é que este fórum não é de facto o mais apropriado para uma participação activa e de qualidade para alunos com os conhecimentos do 11º ano, apesar de me suscitar uma grande curiosidade...
Continuação!

Faço das palavras do Ricardo as minhas! Principalmente na expressão "Sinto-me como a Ângela"! :lol:

Mas estou a contar então ouvir uma explicação melhor no sábado

Quark!

Mais rápido do que "g"!